大学物理

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1. 热力学第二定律的两种表述及其实质

马若非

大学物理 1988, 1 (10): 42-42.

摘要（10277）

PDF （215KB）（854）

通常热力学第二定律有两种表述方法． 1．开尔文表述：不可能从单一热源吸取热量，使之完全变为有用的功而不产生其它影响．又可表述为：第二种永动机是不可能造成的．开尔文表述是通过分析热机的效率而得到的．

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2. 密立根油滴实验的动态测量法

陈尚明, 李亮峰, 潘　琦

大学物理 2020, 39 (04): 60-66. DOI: 10.16854 / j.cnki.1000-0712.190290

摘要（9823）

PDF （914KB）（3588）

本文基于对动态法测量微小电量的物理过程分析，开发了动态法测量微小电量的数据处理程序，使动态法可以便

捷地应用于教学，拓展了密立根油滴实验的外延，丰富了这一经典实验的物理内涵，使学生可以更好地理解密立根油滴实验及运动方程在解决实际问题中的应用.

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3. 密立根油滴实验的理论与误差分析

阳劲松, 曾大鹏, 陈杰

大学物理 2018, 37 (12): 37-. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.180275

摘要（9579）

PDF （535KB）（1158）

密立根及其学生通过精心设计出的油滴实验首次以无可争辩的实验事实揭示出带电体的电荷量具有量子化的特

征，并精确测定出基本电荷量值，成为物理学史上的一个经典实验，其对近现代物理学的发展具有重要的意义. 密立根油滴实

验数据的精度取决于油滴的选取，而实验教材只指出如何选择油滴，却未说明背后的物理原因. 本文将该实验中的油滴作为

研究对象，从实验的理论分析方面着手，进行细致的分析与解析推导，并结合实验误差分析，挖掘出油滴选取的物理内涵，为

油滴的合理选取提供理论支持.

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4. 地球两极、赤道和内部的重力加速度

金仲辉

大学物理 1986, 1 (5): 25-25.

摘要（8382）

PDF （412KB）（913）

地球赤道处的重力场强度g值约为ge=978．0厘米／秒，两极处的g值约为gp=983．2厘米／秒。

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5. 全反对称三秩张量ε_（ijk）在物理中的应用

李文仁

大学物理 1986, 1 (11): 41-41.

摘要（8198）

PDF （164KB）（2319）

一、εijk的定义 εijk称作列维-席维塔符号其定义为 εijk=｛0，其他 -1，若ijk为123的奇排列＋1，若ijk为123的偶排列，

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6. 确定同科电子原子谱项的偶数定则

陈廷煌

大学物理 1987, 1 (6): 1-1.

摘要（7965）

PDF （183KB）（3032）

本文提出同科电子体系在Ｌ－Ｓ耦合中必须遵守偶数定则，并加以理论论证，利用偶数定则可以很方便地确定二个同科电子所形成的原子谱项．

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7. 测量不确定度分析在大学物理实验中的应用——单摆测重力加速度

张竺立, 陈鑫磊, 逯美红

大学物理 2022, 41 (2): 31-. DOI: 10.16854/j.cnki.1000-0712.200521

摘要（6796）

PDF （826KB）（831）

重力加速度是物理学中一个重要的力学常量，其测定方法有很多，在大学物理实验中常用到的测量方法是单摆法. 但实验原理仅研究了单摆摆球的运动，忽略了摆球大小、浮力、摆线质量等因素的影响，因此测量结果不够精确. 通过对引起单摆法测定重力加速度的相关系统误差进行修正，得到相对精确的重力加速度公式和相应的合成标准不确定度公式. 最后对测得的数据进行合理地分析和计算，最终得出较为精确的实验结果.

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8. 密立根油滴实验的不确定度分析

曾孝奇，邵明珍，陈　佶，杨　珺

大学物理 2017, 36 (12): 37-40. DOI: 10.16854/j.cnki.1000-0712.2017.12.010

摘要（6684）

PDF （749KB）（2276）

密立根油滴实验中，油滴携带电荷量越多，通常测量误差越大.从不确定度的计算出发，利用数值模拟，定量分析了如何在保证测量精度的情况下尽可能测量多个不同电荷量的油滴.我们的结果对于准确测量提供了理论依据.

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9. 金属的介电常数

刘惠恩;贾兆平

大学物理 1983, 1 (2): 3-3.

摘要（6018）

PDF （306KB）（2366）

在电磁学和电动力学教科书中，关于金属的介电常数有如下说法：1．金属的相对介电常数εr“不大于10”（梁百先编《普通物理电学部分下册》P．539）；2．当介质的相对介电常数εr“趋子∞时，共效果相当于导体”（阙伸元编《电动力学数程》P．42）；

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10. 以石墨烯为例分析二维六角晶格结构及振动模式

王晴晴, 程荣龙, 宫昊

大学物理 2019, 38 (6): 24-. DOI: 10.16854 /j.cnki.10000712.180487

摘要（5759）

PDF （505KB）（1976）

石墨烯因其独特的六角晶格结构，使其具有优异的力、热、光、电等特性，成为目前应用研究最广泛的新型材料之一.

本文从固体物理学的教学角度出发，以单层石墨烯的晶格结构为例，采用图像的形式描述了二维六角晶格的正格子原胞和基

矢、倒格子原胞和基矢、q 空间和第一布里渊区，并推导了二维六角晶格的振动模式.

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11. 测量液体折射率的几种方法

辛督强[;] 朱民[;] 解延雷[;] 张涛[;]

大学物理 2007, 26 (1): 34-34.

摘要（5582）

PDF （346KB）（2017）

系统而详细地介绍了近年来液体折射率测量上经常采用的5种方法——激光照射法、衍射光栅法、光纤杨氏干涉法、掠面入射法和CCD测量法，并分别对其原理和特点进行了分析，这些测量方法都具有原理简单易懂、测量设备和操作方法简便可行的特点．

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12. 霍尔效应测量中的系统误差及其处理

陈远闻;黄大雄

大学物理 1987, 1 (12): 19-19.

摘要（5558）

PDF （545KB）（1542）

本文对霍尔效应测量中的热能流引起的不等位电势误差提出了自己的见解，然后着重研究消除系统误差的方法，并对实验结果进行了评述．

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13. 电位移矢量仅与自由电荷有关吗？

贾兆平

大学物理 1984, 1 (11): 33-33.

摘要（5291）

PDF （163KB）（1704）

一九八二年出版的《研究生入学物理试题汇解》一书第267页上写道，“由电介质中的高斯定理可知，D仅与自由电荷的分布有关．用D来描写电介质中的电场时，可以不必考察束缚电荷的分布”．

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14. 关于手摇式静电感应起电机原理

路峻岭, 顾晨, 秦联华, 任乃敬, 马泊一

大学物理 2019, 38 (12): 36-. DOI: 10.1685 /j.cnki.1000-0712.180703

摘要（5230）

PDF （886KB）（720）

手摇式静电感应起电机，在手柄沿顺时针方向摇动时是一个具有正反馈特征的电荷放大器.若莱顿瓶电容上存在一定的初始电荷，则在电容电极外露部分所带电荷产生的静电场中，在金属电刷上出现静电感应，正负电荷将出现在电刷的两端部，绝缘转盘转动时它上面的导体箔片在滑扫过电刷端部的金属毛刷后即带上了净电荷，带有正负净电荷的导体箔片随绝缘转盘转动，在分别至连接莱顿瓶电容电极的正负极集电叉时，都通过尖端放电向莱顿瓶电容充电，莱顿瓶电容中的电荷越来越多.这就是起电机工作的物理过程.

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15. 晶体的主截面和光线的主平面是两个不同的概念

金基俊

大学物理 1988, 1 (5): 42-42.

摘要（5179）

PDF （273KB）（1054）

为了便于了解双折射中两束偏振光的特性，引入了晶体的主截面和光线的生平面这两个重要概念．目前流行的光学教材中，对主截面和主下面的概念的引入说法不一，归纳起来有下面三种：

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16. 保持滚动无滑动的条件

卢国生

大学物理 1983, 1 (9): 17-17.

摘要（5119）

PDF （422KB）（1044）

圆柱、圆筒或圆球在曲面上滚动时，保持无滑动的条件是。滚动物体和曲面之间的最大静摩擦力fμ0要大于或等于维持滚动无滑动所需的静摩擦力地f.

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17. 能不能用安培环路定理求有限长载流导线周围的磁场？

理进

大学物理 1985, 1 (10): 15-15.

摘要（5111）

PDF （146KB）（452）

这个问题的答案是否定的．根本的原因是安培环路定理是对稳恒电流成立的，而稳恒电流必须是闭合的（无限长载流导线则在无限远处闭合）．钉限长稳恒电流不能孤立存在，若考虑它不是无限长而是形成任一闭合电流的一部分，例如是正方形电流的一个边，则由干其它三边的存在，在一边周围总的磁场的分布并不具有对称性，因此不能用安培坏路定理来求它所产生的磁场．

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18. 用智能手机传感器测量重力加速度的新方法

饶迪, 程敏熙

大学物理 2019, 38 (1): 37-. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.180232

摘要（4543）

PDF （319KB）（1389）

利用智能手机内置的压力传感器和温度传感器设计了一个新实验.通过测量相对海拔高度与气压的关系，通过线性

拟合获得重力加速度.这种新的实验方法无需额外装置，且实验过程简单易行.

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19. 浅谈伯努利方程中的“ 压强能”

黄修林

大学物理 1995, 14 (3): 10-11.

摘要（4417）

PDF （150KB）（1303）

本文着重指出在理想流体稳定流动时, 作用在流体粒子上的外力具有保守力的性质因此可以引入“压强能”的概念

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20. 拉格朗日函数中的T与V

江先国

大学物理 1988, 1 (12): 12-12.

摘要（4411）

PDF （182KB）（643）

拉氏函数Ｌ＝Ｔ－Ｖ中的Ｔ与Ｖ必须是运动系统在惯性系中的动能与势能．当取非惯性系坐标作为广义坐标时，拉氏方程将直接给出运动系统在非惯性系中的相对运动微分方程．本文就单质点运动给出了直接证明．

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21. 磁场中正则动量守恒定律的应用

赵凯华

大学物理 1988, 1 (3): 9-9.

摘要（4319）

PDF （343KB）（2173）

众所周知，电磁场中带电粒子的哈密顿量为 …… 下面我们特别感兴趣的是它在柱坐标系，

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22. 里德堡（Rydberg）原子

龙春华;王殿奎

大学物理 1983, 1 (8): 1-1.

摘要（4256）

PDF （463KB）（1168）

“里德堡原子”在文献中出现，只是近四，五年的事。随着原子物理理论与实验手段的进一步发展，对里德堡原子的研究越来越引起人们的注意，它已成为原子物理学一个必不可少的分支。

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23. 变力冲量的几种计算方法

邓苓芳江秋芬穆成富黄文华沈彩万

大学物理 2014, 33 (11): 47-47.

摘要（4141）

PDF （394KB）（818）

用几种不同方法计算了两种典型变力（向心力和摩擦力）的冲量,并进行了数值分析.

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24. 图解密立根油滴实验设计思路

唐笑, 周贤菊, 李登峰, 相国涛, 冯春宝, 肖宁, 王珏, 田贻丽

大学物理 2019, 38 (2): 33-36. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.180348

摘要（4078）

PDF （495KB）（838）

密立根油滴实验影响因素多且相互关系复杂，导致学生对其实验原理的理解有一定难度.为此，以实验设计思路为

导线，用图解法辅助公式推导，分析了油滴的运动状态，力平衡方程的建立过程以及实验各参数之间的相互关系.

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25. 关于刚体定轴转动定律

吴其晔

大学物理 1983, 1 (5): 5-5.

摘要（4071）

PDF （149KB）（778）

普通物理教材中，都把刚体对某定轴的转动惯量Jx；角加速度a和外力矩Mz之间的Mx=Jx·a（1）称为刚体的定轴转动定律。如果讨论的范畴如教材所限，仅包括刚体绕对称轴及主轴的转动，公式（1）无疑名符共实。然而实际上刚体的定轴转动还包括更复杂的情形，因此在讲授达部分内容时，还有必要作一些说明：

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26. 有限长均匀带电圆柱面电场分布

梁港林

大学物理 2019, 38 (3): 49-. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.180277

摘要（4034）

PDF （484KB）（1121）

通过把有限长的圆柱面看成由直线段积分而得，通过有限长均匀带电直线段的电场分布进而求得有限长圆柱面电

场分布，其中运用高等数学微积分处理方法，以椭圆积分形式给出电场的柱坐标解析表达式，并通过将圆柱面的高度趋于零，

得到圆环电场解析表达式.

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27. 平行轴定理的正确运用

俞琛

大学物理 1988, 1 (2): 15-15.

摘要（4018）

PDF （290KB）（1045）

本文通过对一个典型例题的深入分析，指出平行轴定理的应用是有条件的，即只有在刚体绕质心轴转动与绕另一平行轴转动有相同的角速度时，公式才是正确的．

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28. 静电平衡条件下导体表面的电荷分布

杨型健

大学物理 1982, 1 (11): 8-8.

摘要（3998）

PDF （440KB）（1321）

在普通物理静电场放学中，一般都要涉及静电平衡条件下导体表面的电荷分布问题。如所周知，带有过剩电荷（净电荷）的孤立导体，当处于静电平衡状态时，共电荷的面分布与导体的几何形状有关。我们注意到，在有些普通物理教本中，与此有关的一些结论未免有欠妥和不足之处。例如有的认为电荷面密度与导体表面的曲率半径有反比关系，而对于导体表面有凹孔的情况，则大多未作解释。因此有必要对达一问题加以明确。由于一般情况下的电荷静态平衡分布比较复杂，而作为教学参考，只需就特殊情况进行讨论便可以达到目的。

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29. 角位移是矢量吗？

杨秀珍

大学物理 1986, 1 (4): 41-41.

摘要（3969）

PDF （317KB）（1262）

在力学中，我们大家熟知线位移、线速度、线加速度等线量都是矢量，和它们相对应的角位移、角速度、角加速度等角量是否都为矢量呢？由于角速度、角加速度可由角位移定义而得，因此，对于具有大小和方向的角位移是否为矢量，正是需要弄清楚的问题．

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30. 迈克耳孙干涉仪非定域干涉条纹分析

郭东琴, 陈文博, 张胜海

大学物理 2020, 39 (03): 39-43.

摘要（3918）

PDF （1080KB）（1339）

针对迈克耳孙干涉仪实验调节过程中经常会出现椭圆、双曲线等非圆形二次曲线条纹的现象，本文基于点光源条件下非定域干涉的原理，推导出了干涉条纹满足的曲线方程，分析了不同条件下干涉条纹的形状，发现观察屏上可呈现圆、椭圆、抛物线、双曲线和直线5 种类型的干涉条纹.基于理论结果进行了数值模拟和实验验证，数值模拟结果和实验结果吻合较好.

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31. δ函数的定义和性质

徐善循

大学物理 1988, 1 (1): 28-28.

摘要（3892）

PDF （338KB）（903）

本文说明从物理意义出发、把δ函数理解为广义函数，则其定义及性质不仅易于理解和论证，而且便于操作和运用．

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32. 简析极坐标系下曲线曲率半径的数学与力学推理方法

邵云, 窦瑾

大学物理 2020, 39 (8): 14-17. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.190462

摘要（3881）

PDF （264KB）（741）

分别应用二维曲线曲率半径的直角坐标计算公式和力学矢量计算公式，推导出在极坐标系中曲线曲率半径的一般

计算公式; 继而应用该公式求出在惯常的极坐标系中圆锥曲线曲率半径的统一表达式，并由此推出在惯常的直角坐标系中诸

圆锥曲线各自的曲率半径表达式.文章又利用行星轨道运动的相关动力学结论，直接推导出在惯常的极坐标系中圆锥曲线曲

率半径的统一表达式; 指出数学与力学推理方法的等价性，以及后者常常更加简便的原因.

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33. 关于两电感线圈串联时，等效自感系数L=L1＋L2±2M的几种推导方法

辜其冽

大学物理 1983, 1 (8): 29-29.

摘要（3792）

PDF （619KB）（1070）

关于两线圈串联的问题，在现行大专物理各教材中均有所涉及。诸如，程守洙“普遁物理学”（第三版）习题13—41，赵凯华“电磁学”下册第43页，邱关源“电路（电工原理工）”第233页等均是。在教学中如何推导这个公式，似可值得探讨。

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34. 一维有限深方势阱能量本征方程的数值解与近似解析解

杨梓骞, 苗青, 樊转转, 陈鹏, 吕铭, 金光日

大学物理 2018, 37 (12): 49-. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.180255

摘要（3672）

PDF （552KB）（959）

一维有限深方势阱的束缚态本征值问题无法精确求解.数值计算能量满足的超越方程，可以给出能谱和能量本征波

函数. 本文基于超越方程的泰勒级数展开，给出了一级近似下能谱及其波函数的解析解，发现束缚态个数由一个无量纲参数R

确定，该参数正比于势阱宽度乘以势阱高度开方. 除了最高能级波函数，能谱及其波函数的近似解析解与数值结果吻合. 大R

极限下，发现近似解析解退化为可精确求解的无限深势阱情况.

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35. 对“磁力小火车”的原理探究及实验验证

陈芳婷，乐永康，俞熹

大学物理 2017, 36 (8): 56-61. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.2017.08.016

摘要（3670）

PDF （1911KB）（1579）

根据磁铁在不均匀磁场中受力公式和洛伦兹力公式推导出“磁力小火车”现象中，“小车”的平衡速度表达公式，并通过MATLAB 和COMSOL 等软件结合实验测量数据得出表达式中相关参数数值，利用MATLAB 做出小车平衡速度v 与电池电压U₀，v与线圈半径R，v 与线圈匝数密度n，v 与加入磁铁个数N 的理论图像，并通过实验探究v 与U₀，v与n，v 与N 的关系，得到的实验图像与理论图像趋势吻合程度较好.

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36. 量子力学中的维里定理

梁如鑫

大学物理 1986, 1 (1): 8-8.

摘要（3654）

PDF （342KB）（1386）

本文首先给出经典力学的维里定理，然后用三种方法证明在量子力学中维里定理同样成立，最后应用于几个特例．这些例子告诉我们若是应用量子力学的普遍公式来计算将是十分繁复的，而应用维里定理却十分简单．

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37. 平面运动刚体的角速度与基点选择无关的证明

张戡

大学物理 1982, 1 (12): 4-4.

摘要（3642）

PDF （158KB）（934）

我们知道，作平面运动的刚体的任何运动都可看成是一次下动和绕任意点——通常称为慕点——为中心的一次转动的合成。其中平动部分决定于所选基点的运动，而转动部分则与转动中心的选择无关。刚体的平动部分与基点选择有关是显而易见的；转动部分与转动中心（基点）的选择无关，一般力学教科书都是用刚体在两基点情况下前后两位置的转角相同来说明的。

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38. 彩虹圈下落过程的动力学分析及实验验证

张声遥, 柳福提, 曾志强, 何伟, 施明阳, 李燕群

大学物理 2020, 39 (11): 56-59. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.200094

摘要（3629）

PDF （1190KB）（1218）

静止垂直悬挂的彩虹圈，在上端释放后，与一般物体自由下落不同，其底端保持悬空不动，上端如多米诺骨牌般依

次往下收缩直至低端，塌缩到最小长度才开始整体做落体运动.针对彩虹圈下落的有趣现象，建立了静态模型和动态模型，利

用动力学原理进行详尽分析，并进行实验测量，所得实验结果与理论计算结果符合得很好，误差不超过1%. 从物理上解释了

彩虹圈的塌缩过程实质上是波的传播过程，波有限的传播速度导致了彩虹圈奇妙的下落现象.

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39. 无限长密绕螺线管的磁场

姜培复

大学物理 1984, 1 (8): 15-15.

摘要（3622）

PDF （182KB）（968）

在普通物理教材中讲到无限长密绕螺线管的磁场时，多采用安培环路定理，首先认为管外场为0，而后得出管内场均匀且为μ0nI（n为单位长匝数）。

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40. 光学系统的光焦度

郭胜康

大学物理 1988, 1 (11): 8-8.

摘要（3499）

PDF （271KB）（1331）

光焦度是几何光学中非常重要的物理量，但国内外教材都没有给光焦度以普遍的科学定义．本文将利用光角的概念，在普遍情况下科学地定义光学系统的光焦度，并在特殊情况下证明焦距与光焦度的普遍关系，从而计算任意光学系统的光焦度和焦距．

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41. 翻转水瓶平稳落地现象的研究

寻之朋, 张晓黎, 于泽威

大学物理 2019, 38 (6): 37-. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.180672

摘要（3471）

PDF （733KB）（1640）

本文对半满水瓶的翻转过程进行了理论与实验探究. 通过对翻转过程中瓶内水的分布的简化假设，利用角动量守恒对水瓶翻转过程进行了理论分析. 并且从实验上探究了初始角速度、加水量以及地面粗糙程度对水瓶平稳落地成功率的影响.

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42. 大学物理题库建设的作用和意义

高建，周雨青，董科，刘甦

大学物理 2017, 36 (10): 1-4. DOI: 10. 16854 /j. cnki. 1000-0712. 2017. 10. 001

摘要（3446）

PDF （989KB）（669）

大学物理教学题库是很重要的教学资源，它对教学的过程性、结果性评估起到重要支撑作用. 我们建成了系统功能完善、测试范围广泛的包含5000 道题目的题库. 此题库具有“回溯”“统计”“更新”和可供分析的功能，特别是统计和可供分析的功能，可以借助大数据技术为教师提供教学的得失分析和对学生获取知识的优劣程度的评价，并为改善、修正和调整教学目标提供方向性指标.

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43. 为什么熟鸡蛋转动的时间比生鸡蛋长

殷明玉

大学物理 1984, 1 (9): 43-43.

摘要（3441）

PDF （224KB）（627）

刚体力学中有这么一道思考题：将一个生鸡蛋和一个熟鸡蛋放在桌上使它旋转，如何判定哪个是生的？哪个是熟的？理由如何？最近出版的一本普通物理教学参考书[1]对这个思考题作出的解答认为：生鸡蛋旋转时比较平衡，转动的时间也长，熟鸡蛋旋转时摇晃不稳，转动的时间短[2]。

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44. 利用全反射测量透明液体折射率的一种实验方法

阿克木哈孜·马力克

大学物理 2018, 37 (7): 37-39. DOI: 10. 16854 /j. cnki. 1000-0712. 170161

摘要（3423）

折射率是重要的光学参量之一. 作者应用偏振光实验仪( WPZ 型) 台架和光源，用直径为6 cm、200 ml 玻璃烧杯内正中用60 mm × 80 mm × 2 mm 矩形的透明玻璃片分隔为两半，设计一种新的简单实验容器，根据光的全反射定律测定任意透明液体的折射率. 并用此方法测定蒸馏水、饱和蔗糖和二碘甲烷的折射率. 实验表明该方法有便于操作、成本低、效率较高等优点，对透明液体的折射率测量具有一定的参考价值.

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45. 单摆测重力加速度实验的改进

刘彧奇, 谭雨莎, 韦先涛, 张权, 赵伟, 朱玲

大学物理 2021, 40 (3): 56-61. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.200215

摘要（3414）

PDF （715KB）（452）

在单摆测重力加速度实验中，很难对摆长进行非常精确的测量，在较好的测量条件下其测量精度一般也只能达到

毫米量级，所测得重力加速度的相对误差一般在1%左右. 针对这一问题，本文通过对单摆实验装置进行改进，利用与摆线连

接在一起的游标卡尺精确测量摆长的改变量而不直接测量单摆摆长，可将测量精度提高到0.02 毫米. 同时利用光电门测量摆

球摆动周期，并对不同的摆线材质和直径进行了对比实验和分析，在最佳条件下可将重力加速度的测量误差控制在0.1%

以内.

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46. 晶体衍射中劳厄方程和布拉格方程的一致性

张若森

大学物理 1988, 1 (10): 13-13.

摘要（3376）

PDF （360KB）（1525）

受德布罗意物质波理论的启发，薛定谔建立了波动力学，而戴维森-革末的电子衍射实验，则是电子具有波动性的直接证明，本文从电子在镍单晶晶面衍射的理论分析出发，采用倒易点阵反射圆法，论证了劳厄方程和布拉格方程的一致性．

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47. PN结掺杂浓度对耗尽层宽度及内建电场和内建电势的影响

夏鹏昆;程齐家

大学物理 2015, 34 (6): 54-54.

摘要（3351）

PDF （956KB）（983）

利用PN结中P区和N区的耗尽层宽度的计算公式和图像法绘制出的耗尽层宽度和掺杂浓度之间的关系曲线,得出了掺杂浓度的变化对耗尽层宽度的影响,又利用PN结中内建电场与内建电势差的计算公式和热平衡时突变PN结的电场分布图,分析出PN结中掺杂浓度的变化对耗尽层中各处内建电场和内建电势的影响.

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48. 昆特管实验原理分析

路峻岭秦联华傅敏学李复任乃敬

大学物理 2015, 34 (8): 23-23.

摘要（3339）

PDF （963KB）（954）

根据声学原理对昆特管演示实验进行分析,给出了对实验现象细节的一种物理解释,即在昆特管中除主驻波模式之外还激励起了最低一级高次驻波模式振动,昆特管内的声波场实际上是主驻波模式和最低一级高次驻波模式叠加形成的声波场.

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49. 两种不同方法测量材料剪切模量

夏雨晴，叶晨钰，王彦昭，张雅男

大学物理 2017, 36 (10): 61-64. DOI: 10. 16854 /j. cnki. 1000-0712. 2017. 10. 015

摘要（3323）

PDF （586KB）（1444）

当一线圈悬挂于铜丝下，会因受到铜丝的扭转力矩而作简谐振动，测量简谐振动周期可以计算出铜丝的剪切模量. 线圈通电后，因处于地磁场中而受到地磁力矩，利用光杠杆放大原理，只要测量出线圈通电前后的微小偏转角度，也可计算出铜丝的剪切模量. 为了减少测量时间，只要将捕捉到的线圈通电前后的简谐振动图像进行图像数值分析，便可在非常短的时间内测量出线圈偏转角度，达到即时测量铜丝的剪切模量. 利用运动学、力学、光学、电磁学原理及图像分析技术综合方法测量材料的剪切模量，既提高了测量精度，又降低了测量成本，易于操作，非常适合在大学物理教学中推广.

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50. 迈克耳孙干涉仪测量波长实验的研究及仿真

史少辉, 封顺珍, 牛萍, 东艳晖, 刘继宏, 吴淑花

大学物理 2019, 38 (9): 24-. DOI: 10.16854 /j.cnki.1000-0712.190020

摘要（3318）

PDF （1977KB）（694）

为了研究采用He-Ne 激光器光源的迈克耳孙干涉仪干涉条纹特性，利用等效光路的方法计算了相干光的光程差，理论分析了等倾干涉条纹的特点，研究发现干涉条纹偏心主要是由两反射镜不严格垂直或者激光束与扩束镜不严格垂直引起的.基于Matlab 软件，编写了干涉仪的仿真程序MIGUI 并与实验结果进行了对比，MIGUI 不仅能够准确地模拟测量波长的实验过程，还能够方便地调节影响干涉条纹的5 个参数，定量地研究条纹光强分布情况.最后，利用MIGUI 研究了动镜及扩束镜位置对于干涉条纹的影响，发现动镜位置改变对条纹半径的影响远大于后者.

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