大学物理

人们对“单极感应”的认识

祝瑞琪

1987, 1(1): 1-1.

摘要 ( 629 )

PDF (771KB) ( 447 )

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古典形式的“单极感应”是指一沿对称轴方向磁化的金属导体磁体绕其对称轴旋转（图1）、而在通过金属电刷4、B连接的外电路与导体磁体构成的回路中产生稳恒电流的一种电现象．

关·于·转·动·算·子·的·讨·论（Ⅱ）

范洪义

1987, 1(1): 6-6.

摘要 ( 468 )

PDF (142KB) ( 265 )

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在前文中，我们利用正规乘积内积分法啪对转动算符的如下表示（记｜r〉为坐标r的本征矢） R（R）=∫d^a｜Rr〉〈r｜，

带电粒子的动量分析和能量分析

欧阳九令

1987, 1(1): 8-8.

摘要 ( 802 )

PDF (267KB) ( 389 )

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本文介绍用磁分析器对带电粒子进行动量分析及用静电分析器对带电粒子进行能量分析的实验原理和方法．实验中用到高真空、离子源、磁场、高电压及小电流测量等方面的实验技术，可以对学生进行综合性的实验训练．

确定光学系统焦面和象面位置的几种方法

康辉

1987, 1(1): 10-10.

摘要 ( 1422 )

PDF (532KB) ( 1257 )

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在光学信息处理和现代光学实验中，常需要确定系统或某个元件的最佳焦点和象面位置．因此，掌握几种确定焦面和象面位置的实用方法非常必要．下面，将实际工作中常用且非常有效的几种方法介绍如下：

寻找磁单极子和分数电荷（上）

Susan B．Felch

1987, 1(1): 13-13.

摘要 ( 519 )

PDF (393KB) ( 368 )

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量子化电荷的首次测量是1909年密立根（R．M．Millikan）所做的著名油滴实验．密立根发现，电荷的电量仅是基本电荷e=1．6×10^-19C的整数倍．

普物教材中的一个插图

曾毅

1987, 1(1): 16-16.

摘要 ( 450 )

PDF (93KB) ( 328 )

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目前我国“普通物理学”教材的几个通用版本，在阐述回旋加速器时所用插图，都是把带电粒子在两个D形电极内加速回旋时的两相邻圆轨道半径增量△R，看成是恒量而绘制的．

理想气体任意准静态过程吸放热研究

李鸿寅

1987, 1(1): 17-17.

摘要 ( 540 )

PDF (270KB) ( 413 )

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在P—V图中任意给出一条理想气体过程曲线，怎样判定它是吸热还是放热过程？或者是复杂的多变过程？这是一个值得研究的问题．

关于磁相互作用能的讨论

朱洪玉

1987, 1(1): 20-20.

摘要 ( 604 )

PDF (278KB) ( 358 )

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一、两个疑问电动力学明确指出：磁矩为肼的磁偶设子——小电流图处于外磁场B中时，其相互作用能．Ui=M·B，

位于突然膨胀的无限深方势阱中的粒子能量

卢银吉

1987, 1(1): 22-22.

摘要 ( 553 )

PDF (409KB) ( 249 )

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最近Cordes等人研究了突然膨胀的一维无限深方势阱问题，给出了许多很有意义的结果．其中最主要的结论有两点：一是膨胀后粒子能量的平均值与膨胀前粒予能量本征值相等.

电磁学中的矢量积分

吴之林

1987, 1(1): 26-26.

摘要 ( 2101 )

PDF (162KB) ( 608 )

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在普通物理电磁学部分，人们经常要跟一些矢量积分打交道，例如B=∫μ0I/4π dl×er/r2。在这一类积分中，人们为了避免矢量运算，往往要先分析其对称性，然后将它化为标量积分.

医学物理基础实验内容的设计

沈树声;王鸿儒

1987, 1(1): 28-28.

摘要 ( 455 )

PDF (242KB) ( 245 )

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一、我们的观点目前，在各医学院校的医用物理学课的实验选题中，一般归结为四类内容：（1）普通物理实验，（2）医用电子学实验，（3）医疗仪器的原理和使用，（4）以生物材料为样品的物理实验．

由光子理论导出费涅耳牵引系数

Vincent Santarelli

1987, 1(1): 29-29.

摘要 ( 433 )

PDF (201KB) ( 320 )

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导出费涅耳以太牵引系数三种主要方法的基础是。（1）假想的以太的物理性质（费涅耳的方法），（2）作用于光子的相对论速度变换关系；（3）运动介质电动力学的麦克斯韦一闵可夫斯基方程．

关于弹簧质量修正的演示

FRANCIS W．SEARS

1987, 1(1): 30-30.

摘要 ( 529 )

PDF (316KB) ( 262 )

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一个质量为ｍ的物体悬挂于质量为Ｍ、倔强系数为Ｋ的螺旋弹簧下端，其振动频率与一个质量为ｍ^＊＝ｍ＋ｐＭ的物体悬挂于具有相同倔强系数的无质量的弹簧下端时的振动频率相同．系数ｐ的范围从１／３（当ｍ》Ｍ时）变化到π^２／４＝０．４１（当ｍ《Ｍ时）．用一条竖直钢带加上许多等间距的横臂构成的波的演示装置是一个等效系统．如果最下面的横臂用一个其上可以装上不同的砝码的横杆代替，则与质量比率ｍ／Ｍ相对应的系数Ｐ可以在一个相当大的范围内变化．

固体比热问题和量子论的兴起

郭奕玲

1987, 1(1): 33-33.

摘要 ( 652 )

PDF (409KB) ( 409 )

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固体比热的研究是继黑体辐射和光电效应之后量子论的又一次成功．1900年，普朗克在推导热辐射定律中第一次运用了量子假说；1905年，爱因斯坦把量子假说推广到光的产生和转化，提出光量子概念和光电方程．

铀U^92＋

H．Gould[];孔惠洁[]

1987, 1(1): 37-37.

摘要 ( 578 )

PDF (101KB) ( 331 )

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在加利福尼亚大学的劳恩斯·贝克勒耳实验室（LBL）中，科学家已首次制造出纯铀核U^92＋，即铀原子的九十二个电子全部被电离而产生的铀核．当铀原子以光速的87％的速度穿过金属薄片时，它穿过物质的速度比电子在铀核周围运动的速度快，这样，铀原子与物质的碰撞就会导致电子的落后而脱离，因而在这种速度下.

变质量物体在介质中的运动

石顺卿

1987, 1(1): 37-37.

摘要 ( 446 )

PDF (422KB) ( 270 )

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众所周知：变质量物体运动的密歇尔斯基方程是 mdv/dt=F＋vrdm/dt（1）其中，为作用于主体的外力的合力.

作用在平行板电容器中一片电介质的力

褚孟似

1987, 1(1): 38-38.

摘要 ( 1247 )

PDF (167KB) ( 986 )

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在一些物理学的教科书中，利用虚功原理计算了作用于插入平行板电容器的一片电介质的力．但没有从物理原因上进行分析．这就会产生这样的问题，即垂直方向的电场，怎么会有水平方向的力作用于电介质上？本文通过对于电介质受力的微观机制的分析，计算作用于这片均匀电介质的力．

插入平行板电容器的电介质板所受的静电场力

柏青山;王宝昌;王廷兴

1987, 1(1): 39-39.

摘要 ( 2405 )

PDF (175KB) ( 1344 )

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插入平行板电容器的电介质平板受静电场力一类问题，常用虚功原理计算．因其只考虑场能变化，不考虑电荷问作用的具体过程，计算过程简单．这类问题也可用库仑定律求解，只是计算过程较繁冗，但是可以得到介质板受力时，电荷问相互作用的清晰物理图象．下面我们用库仑定律计算理想电容器内介质板的受力问题。

有心力问题复数分析

陈睿

1987, 1(1): 41-41.

摘要 ( 597 )

PDF (165KB) ( 454 )

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质点在有心力场中运动的轨道方程的求解方法比较多．这里所说的有心力主要是指平方比律有心力，我们将以此为例讨论一种普遍适用于分析平面质点运动的复数方法．

球体飞行轨迹异常的探讨

刘大为

1987, 1(1): 43-43.

摘要 ( 628 )

PDF (250KB) ( 486 )

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现代的足球运动正朝着全面、快速的方向发展．各国球队都视定位球为一重要的得分手段．在各种定位球中，弧线轨迹的香蕉球更具威力．香蕉球的飞行轨迹呈香蕉形，它是由于脚外侧、内侧和正面与球不同的接触，使球在飞行时产生了不同方向的旋转而形成的．

互感系数的两种定义并不等效

杨维坚

1987, 1(1): 46-46.

摘要 ( 2028 )

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在一般的普通物理教科书中，有关互感系数的定义常有两个．即（1）两个线圈的互感系数在数值上等干其中一个线圈中单位电流所产生的穿过第二个线圈的磁通链匝数；或者（2）互感系数在数值上等于线圈I的电流变化率为1个单位时线圈2中的感应电动势．

1986年CUSPEA试题（一）

1987, 1(1): 47-47.

摘要 ( 934 )

PDF (224KB) ( 805 )

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