大学物理

确定原子基态的矢量模型方法

谷震槐

1986, 1(12): 1-1.

摘要 ( 616 )

PDF (563KB) ( 626 )

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在考虑多电子原子在基态的电子结构时，一般是从基态原子中电子分布情况遵从的三条基本原理，即泡利（W．Pauli）原理，能量最低原理和洪德（F．Hund）定则着手,首先推断出原子在基态时的电子组态，这种电子组态说明了原子各个单电子的状态。

用熵增加原理直接判定自发不可逆过程的限度

姜法生;成如山

1986, 1(12): 4-4.

摘要 ( 1049 )

PDF (730KB) ( 406 )

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孤立系统的熵永不减少，这就是熵增加原理。它表明，一切自发的可逆过程总是沿着等熵线进行的，而自发的不可逆过程将沿着熵增加的方向进行，直到熵极大时为止。熵极大就是自发不可逆过程的限度。

落体偏东的定性解释

王宗彩

1986, 1(12): 4-4.

摘要 ( 756 )

PDF (330KB) ( 1056 )

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“大学物理”八四年第二期刊登了梁昆淼教授的“落体偏东的初等解说”，定量地分析了落体偏东的问题，本文想对落体偏东的问题作出定性解释，以利对此问题的理解。

关于转动算符的讨论（Ⅰ）

范洪义;井思聪

1986, 1(12): 7-7.

摘要 ( 1364 )

PDF (147KB) ( 579 )

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角动量和空间转动是非相对论量子力学的一个重要内容。对于无自旋粒子，通常定义转动算符R（R），其中五代表三维空间的几何转动，R（R）具有性质，

电多极矩的一般定义

罗世彬

1986, 1(12): 9-9.

摘要 ( 1536 )

PDF (291KB) ( 662 )

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在一般教科书中，对电多极矩的定义只写到电四极矩。那么更高的电多极矩的定义是什么？或者说，电多极矩的一般定义为何？本文就讨论这个问题。

三维晶格振动

张祖权

1986, 1(12): 13-13.

摘要 ( 850 )

PDF (327KB) ( 297 )

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品格振动问题是品格动力学的中心问题，目前国内外固体物理教科书都必须讲。但是，几乎所有的教科书对品格振动的讨论，都局限在一维品格。对于三维品格的振动，由于问题比较复杂，一般都不作讨论，只是直接把一维结果简单推理到三维。

Konig定理的推广

李国彬

1986, 1(12): 16-16.

摘要 ( 677 )

PDF (181KB) ( 396 )

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在理论力学中计算质点系的动能时，通常借助于Konig定理。质点系的动能等于质量全部集中于质心时质心的动能，再加上质点系相对于质心平动参考系的动能”。

非惯性系中的拉格朗日函数

程达三;刘福虎

1986, 1(12): 17-17.

摘要 ( 1433 )

PDF (344KB) ( 1014 )

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在矢量力学中，非惯性系的运动微分方程是借助坐标变换从惯性系的运动微分方程导出的。在这一推导过程中，由于矢量对时间的绝对微商与相对微商不相等，使得非惯性系运动微分方程中多出了惯性力这项。

计算电场电力及磁场磁力的新方法

O．D．Jefimenko

1986, 1(12): 21-21.

摘要 ( 539 )

PDF (774KB) ( 352 )

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有电介质情况下，计算静电场的一个重要方法是‘泊松变换”，即用“等效的”体电荷及面电荷分布代替电介质。据此，我们可以把有介质时的某一静电系简化为真空中的一个由真实电荷及假想电荷所组成的等效静电系，而等效系在任意点所生电场与实际电场完全相同。

在统计光学课中应用微机

答孝义

1986, 1(12): 26-26.

摘要 ( 496 )

PDF (1115KB) ( 293 )

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为了配合光学专业统计光学的课堂教学，笔者利用APPLEII的随机函数RND（1）设计了一些试验。这些试验有助于学生理解随机变量以及随机变量的一些运算。

计算圆孔犬琅和费衍射的可行方法

唐廷云

1986, 1(12): 30-30.

摘要 ( 515 )

PDF (228KB) ( 262 )

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平行光束经过圆孔产生夫琅和费衍射，衍射花样的强度分布一般可用下图计算。图上盈为圆扎的半径，d8为圆孔波阵面的任一面元，它对与圆孔法线成0角方向上的衍射点P上的作用。

推导人造卫星轨道方程的简单方法

张汝栋

1986, 1(12): 32-32.

摘要 ( 1656 )

PDF (251KB) ( 471 )

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本文采用浅显的方法导出了人造卫星的轨道方程，作为传统方法的补充，供读者参考。假设人造卫星质量为m，t=0在P0点进入轨道，其速度和矢径分别为v0、r0。

物理系统的宇称守恒问题

姚建安

1986, 1(12): 35-35.

摘要 ( 689 )

PDF (194KB) ( 489 )

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宇称，是微观体系所特有的一个物理量，在经典物理中没有其对应量，它是与体系状态的空间反演变换相联系的．一个物理系统，经过空间反演变换后，是否仍是一个可能的物理系统？物理系统具有确定宇称的条件是什么？这是值得深入讨论的问题。

一自由度振动中的“能量法”与“谐振子势”

张受玉

1986, 1(12): 37-37.

摘要 ( 654 )

PDF (190KB) ( 516 )

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并且在讨论一个振动系统的运动是否为简谐振动或求共振动周期时，总是习惯于使用前三个公式。而对于公式（4），只是在已知系统为简谐振动系统，讨论系统的能量时才使用.

由波矢及动量表象中的电子分布推导半导体热电子发射电流

张典焕

1986, 1(12): 39-39.

摘要 ( 911 )

PDF (174KB) ( 263 )

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金属-半导体肖特基势垒结的电流传输机构在室温下对大多数实用的半导体应是热电子发射，而载流子通过耗尽层的扩散效应很小。电子从半导体发射向金属时，它们的能量比金属中电子能量高出qVb，qVb为势垒高度。

Kondo问题的解（最终解）

John Wilkins[];杨锡震[]

1986, 1(12): 41-41.

摘要 ( 554 )

PDF (106KB) ( 636 )

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金属性基质中磁性杂质的出现（如Cu申的Fe或LaBs中的Ce），使基质的物理性质发生微妙的变化，最明显的是每个杂质对电阻率的贡献随温度下降而增大，这与随热激发的减弱散射过程应“停止”的通常预言相反。

刚体的角动量不平行于固定转轴的一个演示实验

黄玲琍

1986, 1(12): 42-42.

摘要 ( 614 )

PDF (191KB) ( 333 )

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一，引言刚体的角动量矢量与转轴不平行的演示实验尚不多见，为配合教学，我们设计了一种简易的演示，有助于给出清晰的物理模型，建立确切的概念。

电学单位的历史综考

宋德生

1986, 1(12): 43-43.

摘要 ( 462 )

PDF (556KB) ( 427 )

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十九世纪以前，电学单位还谈不上统一。那时主要处理电势、电量和电容三个量。开文迪许在1777年提出“带电度”后，电势的概念就十分清楚了，关于电势的数学理论在1811-1828年间也基本建立。

为什么强磁场中^2S能级分裂的计算出现两种不同的结果？

竺煜东

1986, 1(12): 46-46.

摘要 ( 677 )

PDF (199KB) ( 383 )

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本文讨论在极强磁场情况下，如何计算磁场能级分裂问题．帕邢与拜克发现当磁场足够强，以至于磁致分裂变得远远大于多重分裂时，光谱的反常塞曼效应就逐渐变成类似于正常塞曼效应。

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