大学物理

发展中的X光光学技术

沈元华陈惠芬

1987, 1(9): 1-3.

摘要 ( 699 )

PDF (368KB) ( 388 )

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近年来,从极远紫外到X光波段的光学技术有了惊人的发展.X光望远镜、X光显微镜、X光F一P标准具、X光波带板、X光偏振器及X光激光器手相继制成.这不但给出对客观世界新的X光观案结果,而且为核聚变等离子休、止同步加速器、自由电子激光容等新技术的发展提拱了强有力的工其.本丈其休介绍了X光光孕技未的简要历史灰其在成象技L米、干步技术、衍射技术和偏抓被术等方面的最新发展.

最年轻的基本量—物质的量

王志兴

1987, 1(9): 4-6.

摘要 ( 734 )

PDF (257KB) ( 368 )

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米的新定义

郭振华施风飞

1987, 1(9): 7-9.

摘要 ( 807 )

PDF (247KB) ( 316 )

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本文回顾了米的定义的历史演变过程,讨论了定义新米的原因,绘述了米的最新定义及其意义,并展望米的未来.

转动刚体中的动能分布与内力做功

缪钟英刘启耕

1987, 1(9): 10-11.

摘要 ( 1784 )

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关于加速滚动或转动刚体的动能,有一种意见认为,一部份平动动能转换成烧质心转动动能,是由于静摩擦力等约束反力村前者做“负功”,同时对后者做“正功”的结果.本文认为是由于刚体各质元之间的内力做功。

任意循环过程的效率和致冷系数

高崇伊

1987, 1(9): 12-13.

摘要 ( 924 )

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将任意循环过程的效率 $\100dpi \inline \eta$ 和致冷系数 $\100dpi \inline \epsilon$ ,分别与工作在它所经历的最高与最低热源界界之间的可逆卡诺循环的效率 $\100dpi \inline \eta_c$ 和致冷系数 $\100dpi \inline \epsilon_c$ 比较后可知:尽管对致冷机有与卡诺定理相应的结论,但由热机 $\100dpi \inline \eta$ 得到的其他结论,对致冷机 $\100dpi \inline \epsilon$ 却不能相应地成立·虽然 $\100dpi \inline \eta_c$ 是一切热机 $\100dpi \inline \eta$ 的上限,但 $\100dpi \inline \epsilon_c$ 却是可逆致冷机 $\100dpi \inline \epsilon$ 的下限,且 $\100dpi \inline \epsilon_c$ 既非不可逆致冷机的 $\100dpi \inline \epsilon$ 上限,又非它的下限。

T=+0及T=-0状态的涨落特性

严子俊

1987, 1(9): 14-16.

摘要 ( 740 )

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本文指出,当 $\100dpi \inline T\rightarrow\pm0$ 时,热力学量的床落并非都趋于零.特别象深度、能量和炳这样一些重要热力学童的相对涨落,随着 $\100dpi \inline T\rightarrow\pm0$ 而迅速地增大.它是由于体系能级的分立性所造成的.这表明了在足够低或足够高的度下,唯象热力学将失去意义.这个结论具有原则性的意义,尽管目前低温或负温技术还远不能达到这样的泥温度领域.此外,T=土0状态还可能存在非热运动所引起的涨落，如量子力学的描述本身所固有的不确定性等现象.

电容输人式整流电路输出电压的解析计算—兼论、息波”电容的物测里作用

秦卓仁

1987, 1(9): 17-20.

摘要 ( 882 )

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容翰入式整流电路是应用最广的一种电路,但遗憾的是这种电路的输出直流电压,迄今未见载有解析公式.本文推导出一个解析奋式,只要知道电路参量及电源须率,就可以高精度葬得直流输出电压. 本文后一部分论述整流电路中的“滤波”电容的物理作用:该电容实际并非起一般意义下的滤波作用,而是辅助整流管完善整流作用,提高整流效率.

莫塞莱公式与屏蔽常数

韩绍先陈国平

1987, 1(9): 21-23.

摘要 ( 1191 )

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确定原子态的一种简易方法

刘国范宋昭明

1987, 1(9): 24-26.

摘要 ( 2349 )

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本文对原子中同科电子的L一S习偶合,提出一种确定原子态的简易今法,该方法是将原子组态中的电子按着不同自旋状态(a和 $\100dpi \inline \bta$ )分开进行处理,归纳出给定组态的L、S、J的确定方法,并且运用矢量模型加以详尽的说明.应用该方法求得的原子同科s、p、d、f电子所形成的原子态,其结果与斯莱特(Slater)给出的完全一致.

关于“平衡判据”的讨论

李崇虎

1987, 1(9): 27-29.

摘要 ( 832 )

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文章强调,当判断两个平衡态之间的过渡是否可逆时,用到的是平衡态的态函数;当考虑非平街态向平衡态过渡及谈到平衡判据时,用到的是推广了的“广义”态函数.文章描述了由干衡态态函数推广到“广义”态函数,从而得到千衡判据的过程,解释了为什么一般文献中着重提嫡判据、自由能判据及吉布斯函数判据,很少或不提焙判据及能量判据.

对“热力学中功的计算”一文的几点看法

孙延防

1987, 1(9): 30-31.

摘要 ( 738 )

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有作者撰文说明在应用热力学中计葬外压力的功的公式 $\100dpi \inline (w=-\int_{v_1}^{v_2}pdv)$ 时应附加-个限制条件:系统整体没有运动.如果系统有整体运动,则应直接根据功的定义计算.本文运用功能原理分析指出,没有必要加上这一限制条件.只须把dV理解为在外压强p的作用下的系统界面面积元移动时所描出的体积元,该公式就可以用了.

分布在无限区域的电荷选无穷远处电势为零的补充

封小超

1987, 1(9): 31-32.

摘要 ( 768 )

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关于磁介质棒插人通电螺线管时所受的力

张维埙张春林

1987, 1(9): 32-33.

摘要 ( 819 )

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本文论述了磁介质棒播入通电螺线管中所受轴向力的物理根源,推导出介质棒受力的精确公式。

关于Riemann一Crhistoffel曲率张量独立的不恒为零分量指标序组确定法

李文博

1987, 1(9): 34-35.

摘要 ( 791 )

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为了计算N维Riemann空间中的Riemann-Christoffel曲率张量，首先要从 $\100dpi \inline $N^2$$ 个分量中找出 $\100dpi \inline $N^2(N^2-1)/12$$ 不恒为零的独立分量，否则很容易出错。本文依据该张量指标序组的各种对称性，给出这些不恒为零独立分量的简便确定方法。

关于不同惯性系中力的变换的一般规律

郭长贵

1987, 1(9): 35-38.

摘要 ( 960 )

PDF (232KB) ( 307 )

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关于不同惯性系中力的变换规律,在一些常见的文献中只给出在某些特珠情况下力的变换的特殊规律,而没有给出在普通情况下的一般结果.本文将根据洛仑兹变换且从最一般的情况出发来导出不同惯性来中力的变换的普遮规律.

光驻波—维纳实验的数学证明

郭增华

1987, 1(9): 39-40.

摘要 ( 1275 )

PDF (140KB) ( 346 )

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简讯

李朝英

1987, 1(9): 40-49.

摘要 ( 606 )

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用斜抛来演示运动独立性原理

刘荣泰

1987, 1(9): 41-41.

摘要 ( 866 )

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分子射线的速率分布的实验

曹家骏

1987, 1(9): 42-45.

摘要 ( 1152 )

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分子射线实脸是直接脸证麦克斯韦气体分子速率分布律的实脸.本丈较来统地介绍了关于分子射线实验的历史、井作了较详细的理论推导.同时指出了目前国内外教材中的某些错误。

用“冲击电流计测高电阻”实验的改进

刘征刘昶丁柳纪虎

1987, 1(9): 46-48.

摘要 ( 738 )

PDF (184KB) ( 314 )

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文用电子线路拉制器代替复杂的手工操作,使实验数据可靠,误差减小。

一个考题的剖析

李师群

1987, 1(9): 48-49.

摘要 ( 599 )

PDF (163KB) ( 208 )

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“选含有新支路的回路作为独立回路”没有错

史玉昌

1987, 1(9): 50-41.

摘要 ( 630 )

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作者·读者·编者

刘征刘昶丁

1987, 1(9): 50-45.

摘要 ( 183 )

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