大学物理

会议简讯

1986, 1(7): 1-1.

摘要 ( 584 )

PDF (339KB) ( 86 )

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1986年4月22至26日，中国物理学会教学研究委员会工科分委会在武汉由华中工学院主持召开了“第三届全国工科物理教学研讨会”，出席的有全国107所工科院校的142位代表。会议收到各工科院校的论文245篇，其中选出报告论文62篇、交流论文68篇。

关于物理学专业本科教学改革的几个问题及建议

1986, 1(7): 1-1.

摘要 ( 279 )

PDF (484KB) ( 117 )

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国家教育委员会于1986年2月28日向全国各综合大学和师范院校转发了高等学校理科物理教材编审委员会1985年6月在北京召开的编委会主任、组长会议提出的重要建议．国家教委的通知中说：“会议着重讨论了物理学专业本科生的培养规格和课程结构改革的设想”，“提出了物理学专业进行教学改革的一些指导原则，强调了在业务教学过程中要注意教书育人等问题”。

求解质心位置的一种简单方法

汤文辉

1986, 1(7): 4-4.

摘要 ( 3010 )

PDF (332KB) ( 560 )

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质心是力学中的一个重要概念，质心位置可用积分方法求得．

光的波动图象和粒子图象等效性的简单说明

T．Ferbel

1986, 1(7): 5-5.

摘要 ( 650 )

PDF (102KB) ( 337 )

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从高速飞驰的火箭散射回的雷达波的频移，通常按非相对论性的多普勒效应处理．从基础物理学的标准教材中缺乏实例的情况来看，一般并未意识到，同一问题也可以颇平常地用康普顿散射解决．

碱金属原子量子数亏损的规律性

王永昌[];王曼英[]

1986, 1(7): 6-6.

摘要 ( 1831 )

PDF (498KB) ( 1259 )

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本文根据较近的光谱观察数据指出了碱金属原子量子数亏损δ不仅与轨道角动量量子数l有关，也与主量子数n存在规律性关系，并分析了贯穿和非贯穿轨道的规律性具有相反的趋向，以及上述规律性的物理本质．

如何划分三种统计分布

张近韦;黄国淳;陈代森

1986, 1(7): 11-11.

摘要 ( 1161 )

PDF (218KB) ( 1604 )

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近年来，陆续出版了一些“统计物理学”试用教材，并在教材内容的处理方法上作了一些改革．然而，如何吸取国外近期教材的优点，高屋建瓴，深入浅出地写出有特色的“统计物理学”教科书仍然是一个值得探索的课题．本文试就“统计物理学”教材中如何处理三种统计分布提出一些商榷意见，以期引起争论和重视．

关于电势零点选择的几个问题

封小超

1986, 1(7): 13-13.

摘要 ( 940 )

PDF (364KB) ( 715 )

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在电场一定的情况下，空间各点的电势，与零点的选择密切相关．零点选择适当，可以使问题简化．

明可夫斯基空间的几何基础

张允中

1986, 1(7): 17-17.

摘要 ( 876 )

PDF (261KB) ( 656 )

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狭义相对性原理对时空变换的最基本要求是保证间隔不变，即相对论的几何解释也必须以（1）式为基础．

关于刚体绕瞬心的转动方程的来稿总结

1986, 1(7): 20-20.

摘要 ( 712 )

PDF (686KB) ( 509 )

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一、前言本刊1982年第一期发表了方言同志“刚体绕瞬心的转动方程”一文之后，陆续收到不少读者来信和来稿，对这一问题展开讨论．

刚体的转动瞬心与转动方程

郑传文

1986, 1(7): 27-27.

摘要 ( 2974 )

PDF (193KB) ( 664 )

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一对转动瞬心的正确理解当刚体作平面平行运动时，任一瞬时总能在刚体上（或其延展）找到瞬时速度为零的唯一点，这一点称为瞬时速度中心或转动瞬心．

关于“刚体对瞬心的转动方程”一文的讨论

李翠萍;熊玉宝;湛利平;黄佩林;郑百哲

1986, 1(7): 28-28.

摘要 ( 719 )

PDF (167KB) ( 517 )

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最后，我们给出对瞬心所在空间位置的动量矩定理（即[1]中的（＊）式）的推导如下.

[2]关于刚体平面运动对瞬心的角动量定理

丁世英;刘长富

1986, 1(7): 28-28.

摘要 ( 901 )

PDF (89KB) ( 331 )

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二有关瞬心的两个速度按定义，某一时刻速度瞬心是指刚体上或与刚体固连的空间上绝对速度等于零的点．

刚体平面运动对瞬时速度中心的角动量定理

韩慕松

1986, 1(7): 29-29.

摘要 ( 1038 )

PDF (84KB) ( 385 )

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二、刚体对瞬时速度中心的矩定理质点系对动点O’的矩定理的普遍形式为不论O’点是否作惯性运动都是正确的．

刚体相对于瞬时转轴的动量矩定理

刘成群

1986, 1(7): 29-29.

摘要 ( 1423 )

PDF (172KB) ( 1222 )

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本文从动能定理出发，十分简捷地导出了相对于瞬时轴的动量矩定理的数学表达式．

瞬心动量矩定理

沈树仁

1986, 1(7): 30-30.

摘要 ( 1008 )

PDF (337KB) ( 693 )

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瞬心既是运动物体上的或与运动物体有刚性连结的一个质点，又是空间的一个几何点．本体极迹与空间极迹上的点不断顶替前一个几何点成为瞬心，因此，瞬心也是一个沿空间极迹或本体极迹移动的几何点．

关于瞬心速度的两种含义

黄惟承

1986, 1(7): 33-33.

摘要 ( 1273 )

PDF (165KB) ( 400 )

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所谓时刻t的瞬心O’，既可以指瞬心的空间位置，又可以指瞬心所在质点（即该时刻成为瞬心的固连于刚体的点）．在时刻t，两者重合可不加区别．

关于对瞬心的动量矩定理

罗耀煌;唐懋杰

1986, 1(7): 35-35.

摘要 ( 1485 )

PDF (176KB) ( 492 )

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一、质点系相对于任意动点A的动量矩定理设质点系中质量为m．的任一质点世对固定点O的位矢为r，对4点的位矢为r1.

关于应用刚体动量矩定理的浅见——兼与有关论文和力学专著的作者商榷

朱孝华

1986, 1(7): 37-37.

摘要 ( 632 )

PDF (362KB) ( 1097 )

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人们观察刚体的运动和分析刚体的受力情况，需选择一适当的坐标系，观察者要‘置身’于所选的坐标系，做到‘身临其境’，才有可能观察准确，计算无误．

一维理想气体的计算机模拟

朱兴国;吴逎爵;宋晨露

1986, 1(7): 40-40.

摘要 ( 884 )

PDF (343KB) ( 425 )

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讲授气体分子运动论时，能量分布、速率分布等概念往往不易为学生所接受．而一般的实验手段，也难于表现这一内容．

似稳情况的毕一萨定律不能推广到迅变场

严仲强

1986, 1(7): 43-43.

摘要 ( 748 )

PDF (170KB) ( 624 )

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“大学物理”上“关于位移电流激发的磁场一文中指出：如果计及位移电流，则可将似稳情况下的毕-萨定律推广至迅变场情况，根本勿需考虑推迟效应”。

喜读一部优秀的光学教科书——简评赵凯华、钟锡华合著的《光学》

王鼎昌

1986, 1(7): 44-44.

摘要 ( 1735 )

PDF (133KB) ( 958 )

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从本世纪四十年代末以来，光学在理论方法和实际应用两方面部有许多重大突破和进展；连同六十年代以后由于有了激光的重新装备而迅速发展起来的应用光学诸分支，使光学这门历史悠久的学科重新焕发了青春．现代光学最重大的进展之一，是引入了付里卧变换的慨念，形成了变换光学．

《光学》自学辅导材料（四）衍射光栅

周岳明

1986, 1(7): 45-45.

摘要 ( 744 )

PDF (328KB) ( 314 )

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本章是在前两章的基础上讨论多个衍射单元的夫琅和费衍射．其中最简单最基本的情况，是一维多缝光栅．与单缝相比较，多缝夫琅和费衍射的研究方法和强度分布有它新的特点．作为多缝衍射规律具体应用的光栅光谱仪，其性能指标和实际使用也牵涉到一些新问题．这需要在学习过程中，通过分析比较去认识和掌握．

β衰变中宇称不守恒与β衰变有确定的宇称选择定则有无矛盾？

田晓岑

1986, 1(7): 47-47.

摘要 ( 1137 )

PDF (450KB) ( 475 )

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众所周知，选择定则反映一定的守恒定律．既然β衰变中字称不守恒，却又有确定的字称选择定则，这是否矛盾呢？

“移荷保场”与镜象法

詹宝瑞

1986, 1(7): 48-48.

摘要 ( 723 )

PDF (421KB) ( 420 )

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镜象法是电动力学中用于求解在边界面（例如，接地导体或保持势不变的导体）前面有一个或几个点电荷问题的方法．

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