大学物理

偶极子与小环流性质的类比

钟锡华

1986, 1(6): 1-1.

摘要 ( 774 )

PDF (362KB) ( 876 )

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点电荷激发的电场与电流元激发的磁场，是电磁场的两个基元场．电偶极子是静电场研究中的第一个重点，其性质由电偶极矩p=ql表征。

物理教学论文索引（1985年10-12月）

1986, 1(6): 3-3.

摘要 ( 433 )

PDF (667KB) ( 62 )

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闭合线电流的磁矩以及外磁场对它的作用

陈诒[];赵宝龄[]

1986, 1(6): 4-4.

摘要 ( 1162 )

PDF (253KB) ( 576 )

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在普物电磁学教程中，通常从讨论均匀磁场内矩形平面载流线圈所受磁力矩着手．给出闭合线电流磁矩定义m=ISn。

分子间力

翼希炯

1986, 1(6): 7-7.

摘要 ( 1028 )

PDF (378KB) ( 351 )

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分子间有相互作用力，分子间力的大小是决定物质处于不同聚集状态的主要因素之一，气体、液体的状态方程，粘滞系数、扩散系数、表面张力、沸点、熔点、汽化热和溶解度等物理量，都是和分子间力有关系的．

瑞利分辨率的一个注释

费尔夫

1986, 1(6): 11-11.

摘要 ( 1384 )

PDF (86KB) ( 392 )

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根据瑞利分辨率判据，两个非相干点光源，若一个点光源产生的爱里斑的中心正好落在第二个点光源所产生的爱里斑的第一个暗纹上，则说它们是一个（衍射受限）系统“刚刚能分辨”的两个点光源．

如何理解阻尼振动的振幅？

1986, 1(6): 11-11.

摘要 ( 612 )

PDF (86KB) ( 128 )

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贵刊1985年第10期上刊登的《阻尼振幅究竟如何衰减》一文把振幅理解为振子所能达到的最大距离。

轻弹簧下悬挂小球的摆动

许鸿兴[];胡全[]

1986, 1(6): 12-12.

摘要 ( 1273 )

PDF (266KB) ( 684 )

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轻弹簧下悬挂一个小球的摆动简称k-m摆，本文在数值上计算的基础上，描绘出k-m摆的运动性态，并指出认识上的几个常见错误．

载流导线在磁场中受力的机制

W．R．Mckinnon

1986, 1(6): 15-15.

摘要 ( 711 )

PDF (208KB) ( 336 )

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在磁感应强度为B的磁场中，作用在长为上、电流为i的导线上的力，F＝（i×B）的微观机制是什么？

在水平旋转的圆台上滚动的球与带电粒子在电磁场中的运动

朱从鉴

1986, 1(6): 16-16.

摘要 ( 650 )

PDF (458KB) ( 759 )

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本文研究在水平旋转的圆台上滚动的球的动力学问题．推出在圆台匀速旋转和匀加速旋转两种情况下球相对于惯性空间的速度公式、角速度公式及摩擦力公式．

f=ma和f=d（mv/dt）哪个适合火箭运动？

林声衡;孔非吾

1986, 1(6): 21-21.

摘要 ( 790 )

PDF (216KB) ( 417 )

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本文将讨论火箭运动适合什么形式的方程的问题。这里火箭是一类物体的代表，不断吸附饱和水汽的雨滴，以及连续漏出沙子的车箱，都是同类中的具体例子．我们只限于讨论忽略相对论效应的低速情形．

等面积法则佯谬

胡守信

1986, 1(6): 23-23.

摘要 ( 742 )

PDF (171KB) ( 879 )

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一、摩尔范德瓦尔斯气体的状态方程为，

两束反射光之间附加位相差必为π吗？

田中一

1986, 1(6): 24-24.

摘要 ( 710 )

PDF (176KB) ( 328 )

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有些普通物理参考书,认为薄膜干涉可归纳出一条结论.

各点场强方向相同时，其大小一定相等吗？

汪道常

1986, 1(6): 25-25.

摘要 ( 2405 )

PDF (185KB) ( 679 )

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在有些电磁学教材和参考书上，向读者介绍了这样一个结论；“在静电场中凡是电力线都是平行直线的地方，电场强度的大小必定处处相等；或者换句话说，凡是电场强度方向处处相同的地方，电场强度的大小必定处处相等”．

处理非惯性系动力学的拉格朗日方法

倪泽林;孙士敏

1986, 1(6): 26-26.

摘要 ( 878 )

PDF (262KB) ( 863 )

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对于非惯性系的动力学问题，一般的处理方法是：引入惯性力的概念，导出形式上和牛顿第二定律相同的动力学基本方程，或得出适合非惯性系的动力学基本定理．

用电象法求两无限大平行导电平面上的感应电荷

朱本源

1986, 1(6): 29-29.

摘要 ( 1003 )

PDF (395KB) ( 468 )

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《电动力学》教材中有这样一个问题：“在两块接地的无限大平行导电平面之间放置一个点电荷q，设坐棕如图（1）所示，两平面分别位于z=0，z=d处.

德布罗意关系式的引出

刘盛耀

1986, 1(6): 32-32.

摘要 ( 1265 )

PDF (268KB) ( 658 )

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德布罗意关系式在量子物理学发展中具有先导作用．本文探讨从不同途径引出此关系式，并作出比较．

pyT系统的基本热力学偏导数是怎样选定的

谢应华

1986, 1(6): 34-34.

摘要 ( 699 )

PDF (194KB) ( 502 )

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pVT系统（即简单可压缩系统）的基本热力学偏导数指的是与等压膨胀系数a=1/v（δv/δT）r.

大气压力不能忽略——与黄国雄同志商榷

谭永胜

1986, 1(6): 35-35.

摘要 ( 543 )

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《大学物理》1985第六期“力学一题，一文中，在计算立方体受到容器壁的摩擦力f时，忽视了大气压的作用．

非理想气体物态方程

张巨元

1986, 1(6): 36-36.

摘要 ( 1325 )

PDF (177KB) ( 733 )

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本文将采用一种较简单的方法推导非理想气体物态方程．

弱电统一理论面临新的考验

李秀林

1986, 1(6): 37-37.

摘要 ( 859 )

PDF (91KB) ( 357 )

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弱电统一理论的建立以及它所预言的中性流的发现，是粒子物理的重大突破．为此，Weinberg．Salam和Glashow获得了1979年诺贝尔物理学奖．

真空蒸镀薄金属膜的厚度及光学常数的测量

谭福进;朱云叶;勤林辉

1986, 1(6): 38-38.

摘要 ( 1293 )

PDF (309KB) ( 1347 )

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本文叙述用内、外偏振测量的方法同时测定真空蒸镀薄金属膜的厚度和光学常数．给出真空蒸镀薄铝膜和薄铜膜的折射率及消光系数随厚度变化的实验结果．

推荐一个例题

邓法金

1986, 1(6): 40-40.

摘要 ( 488 )

PDF (106KB) ( 237 )

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在讲授欧姆定律的微分形式J=yE的关系式时，举出下面一个例题，收到了较好的教学效果．

测量光速的演示实验

谭国英;张瑞明

1986, 1(6): 41-41.

摘要 ( 938 )

PDF (199KB) ( 278 )

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一、前言在课堂上演示光速的测量方法及结果对学生理解光的本性和有关的各种学说有一定的帮助．测量光速的方法有多种，基本的方法是测量光讯号通过已知长度的基线所用的时间．

干涉装置

周岳明

1986, 1(6): 42-42.

摘要 ( 605 )

PDF (416KB) ( 544 )

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第二章中已经介绍了光波迭加的相干条件以及研究干涉场强度分布的方法．这一章是在上一章的基础上进一步讨论干涉装置．各种干涉装置的共同特点是将同一波列分解，使之经不同途径后重新相遇，以保征相干条件得到满足，从而产生稳定的可观测的干涉场．

有心力场中圆周运动的稳定性

曾文生

1986, 1(6): 45-45.

摘要 ( 730 )

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有心力场的表示为F=F（r）=F（r）r0，力场的这种特性使得物体在场中的运动有特别性质．本文将粗浅地讨论引力场中圆周运动的稳定条件、微扰后轨迹的性质及行星运动稳定问题．

一维方势阱束缚态的一种求解方法

李保文

1986, 1(6): 48-48.

摘要 ( 1182 )

PDF (83KB) ( 339 )

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在一些量子力学教科书中，关于图1所示的一维方势阱束缚态问题，在求解衔接条件规定的线性齐次方程组时，一般先令系数行列式为零求得能级后再代入方程确定各系数．

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